當懸浮物流動(dòng)時(shí)，葉輪流道內水力摩擦損失變化將影響泵內總的水力損失。在具有強烈混合液流即具有混合損失的壓水室內，水力損失為自模損失。
懸浮物在葉輪流道內的流動(dòng)速度主要與圓周速度有關(guān)，在渣漿泵中這種速度相當大。
應該考慮從偽層流狀態(tài)過(guò)渡到自模狀態(tài)，在假定的雷諾數Re很寬變化范圍內發(fā)生。如果偽層流狀態(tài)在Re<3000時(shí)開(kāi)始，那么自模狀態(tài)在Re=11000～12000時(shí)穩定。在靠近佳狀態(tài)，以及一般雷諾數大于對應自模狀態(tài)值的大多數情況下大流量狀態(tài)，和只有在小流量狀態(tài)，在泵一些斷面上可能產(chǎn)生與自模狀態(tài)有顯著(zhù)區別的流動(dòng)狀態(tài)。
這樣，渣漿泵的大多數狀態(tài)將是自模狀態(tài)，因此泵過(guò)流部件流道內的損失，無(wú)論在抽送清水或者抽送懸浮物時(shí)將是相同的。
當很小流量時(shí)，流速下降，以至葉輪流道內流動(dòng)狀態(tài)從自模轉變?yōu)橛H動(dòng)或者層流狀態(tài)。在這種情況下，水力損失遠比同樣流速時(shí)自模狀態(tài)下?lián)p失大。
過(guò)流部件流道內水力摩擦損失的增大，將導致小流量時(shí)泵揚程特性曲線(xiàn)的“凹陷”現象發(fā)生。在很小流量時(shí)，葉輪和壓水室之間大量流體進(jìn)行強烈交換，這就導致素動(dòng)或者自模狀態(tài)發(fā)生，揚程略有增加，接近泵抽送均質(zhì)液體時(shí)的揚程。
懸浮物密度越大，對應自模狀態(tài)開(kāi)始的雷諾數Re就越大(在相同懸浮物流速時(shí))因此，當懸浮物密度增大時(shí)，揚程特性曲線(xiàn)在小流量的情況下降低較為明顯。
因為渣漿泵抽送清水和懸浮物時(shí)理論揚程相同所以它們的水力功率也與懸浮物和清水的密度有關(guān)。軸承和填料函摩擦損失功率，占水力功率的百分數不大。泵抽送懸浮物時(shí)圓盤(pán)損失功率與抽送清水時(shí)圓盤(pán)損失功率的比值遠大于懸浮物和清水的密度之比。其理由說(shuō)明如下。在葉輪腔內大部分液體的角速度，一次近似時(shí)采用等于葉輪角速度的一半。隨著(zhù)腔內液體到泵軸的距離減小，圓周速度降低。當懸浮物在腔內圓周速度明顯減小時(shí)，流動(dòng)狀態(tài)不再是自模狀態(tài)。這種現象與所研究?jì)蓚€(gè)腔的范圍摩擦增大有關(guān)。這樣，在泵抽送懸浮物時(shí)，觀(guān)察到圓盤(pán)摩擦損失增大。這種效應在液體側向吸入的泵上特別顯著(zhù)，在泵上葉輪后蓋是整體的(無(wú)穿軸孔)，即存在具有很小圓周速度的很大表面。因此，在這個(gè)區域內懸浮物以很小速度旋轉。
根據O.H莫吉列夫斯基進(jìn)行的磁鐵粉和硅鐵懸浮物高濃度試驗資料，為了考慮圓周摩擦附加損失，必須將泵的功率比泵抽送同樣密度均質(zhì)液體時(shí)功率增大10%～12%。因此，如果知道泵抽送清水時(shí)的功率No，那么抽送懸浮物時(shí)的功率為
N=1.12No/Ne
式中p，p懸浮物和清水的密度
現在我們研究泵抽送懸浮物時(shí)汽蝕余量相對于抽送清水時(shí)汽蝕余量的變化。
因為泵在很寬流量范圍內揚程特性曲線(xiàn)(很小流量狀態(tài)除外)，與抽送清時(shí)一樣，所以，各種損失，特別是葉輪入口損失也與抽送清水時(shí)一樣。
現有試驗資料證明，與抽送清水泵相比，抽送懸浮物泵的汽蝕特性曲線(xiàn)明顯惡化。渣漿泵抽送懸浮物時(shí)允許汽蝕余量△ho比抽送清水時(shí)汽蝕余量有所增加。
